1.1 超聲信號路徑

以跳動粒子和局部放電作為兩個聲波發(fā)射源。這一聲信號有很寬的頻帶，且可達幾百千赫。從GIS內部的聲源和到外部聲傳感器的路徑見圖所示。從圖中可以看到，對于兩個聲源的傳播路徑有很大的區(qū)別。從粒子發(fā)出的聲信號直接到達金屬殼，然后通過金屬到達傳感器。另一方面，放電產生的聲信號，同樣也是在到達傳感器之前通過SF6氣體和金屬殼體。由傳感器測得的聲信號幅值和形狀，不但是發(fā)射源的函數，而且與路徑有很大關系。所以，對于傳播中的聲波形狀特征要根據當時的GIS結構特征而定，尤其用超聲波定位，就更應考慮聲的傳播路徑。

              聲的傳播路徑

1.2 聲波傳播中的衰減

聲波的幅值與聲能的平方根成正比。當聲波在均勻且無限的介質中傳播時，聲波的衰減與距發(fā)射源的距離的增加而減小。聲波衰減是由于介質對聲能的吸收和空間衰減而來。吸收是聲波在氣體介質的損耗，而在金屬中的損耗較小，可在較短距離內忽略不計。在SF6氣體中，聲能的吸收基本不變，可謂一常數。若聲能為100dBm，在40kHz時SF6吸收為26dBm?？臻g衰減只簡單受空間幾何形狀的影響，在點聲源發(fā)射情況下，球形聲波的波強與距聲源的距離的平方成反比。對于柱形聲波強的衰減正比于距離。一維直線波沒有空間衰減。以上關系在一個波長內是無效的。

1.3 聲波傳播形式

在無限大的固體中，壓力波和剪力波是共存的，而且兩種波的傳播速度并不相同，剪力波速大約為壓力波速的60%。它們的頻率可認為是相互獨立的頻率，在氣體中只有壓力波存在，聲速在一個大氣壓SF6氣體中的傳播速度為156m/s。

在復雜的結構中，如GIS中，聲波形式變得更復雜。大量的附加波摻雜在其中。這些復雜的聲波可分解為壓力波和剪力波，而且依靠結構的幾何形狀、邊界條件、材料等。一般情況下，每種形式都有其自己的相速度和波群速度，相速度和群速度都由頻率決定。

對于聲波特性來說，當G工S密封的管壁厚度和平板厚度相同時，GIS管壁與平板具有的相同的特性。在管壁內存在零次和一次兩種基本波，如圖所示。零次波一般為彎曲波和半縱向波。相速度和波群速度隨頻率變化的關系見圖所示。如圖所示，速度取決于平板厚度和頻率的乘積，如果乘積小于2mmMHz，則只產生了零次波。

                      平板內的波形